BibTeX Abbildung 3.10: Getriebener harmonischer Oszillator; Treibt man den harmonischen Oszillator durch eine äußere harmonische Kraft an, so hat man die Bewegungsgleichung zu lösen Dabei handelt es sich um eine lineare inhomogene Differentialgleichung Ordnung mit konstanten Koeffizienten.
Bei einem Federpendel, das in … JabRef Dazu zerlegen wir die antreibende Kraft mithilfe der $$ \label{19.1} F(t)=\int\limits_{-\infty}^{\infty}\d t~\,\delta(t-t~)F(t~) $$$$ \label{19.2} \ddot{G}(t-t~)+\frac{1}{\tau}\dot{G}(t-t~)+\omega_0^2G(t-t~)=\delta (t-t~)\,. Reference Manager In diesem Kapitel wollen wir eine Methode entwickeln, um die Bewegungsgleichung der erzwungenen Schwingung (14.1) zu integrieren . Ein harmonischer Oszillator ist ein schwingungsfähiges System, das sich durch eine lineare Rückstellgröße auszeichnet.
Übungsaufgabe: Gedämpfter harmonischer Oszillator. $$ Papers Zotero Zotero
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Papers Für ein mechanisches System bedeutet dies, dass es eine Kraft gibt, die einer zunehmenden Auslenkung mit proportional anwachsender Stärke entgegenwirkt.
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Mendeley BibTeX 8.2.2 Getriebener gedämpfter harmonischer Oszillator Die Schwingungsamplitude bleibt zeitlich konstant, wenn eine äußere Kraft die Dämpfung kompensiert.
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dann im Wesentlichen wie ein gedämpfter harmonischer Oszillator und gibt Strahlung mit charaketristischen Frequenzen (Quasinormalmoden) ab. Mendeley
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Die Differentialgleichung des ungedämpften harmonischen Oszillators lautet In der Regel wird man neben der Hooke schen Rückstellkraft (wobei in obiger Gleichung gleich ist) auch eine Reibungskraft zu berücksichtigen haben, die entgegen der Bewegungsrichtung des schwingenden Körpers wirkt. Reference Manager Aufgabe . In diesem Kapitel wollen wir eine Methode entwickeln, um die Bewegungsgleichung der erzwungenen Schwingung (14.1) zu integrieren . EndNote